行波管

行波管剖视图包括： (1)电子枪; (2)微波输入; (3)磁铁;(4)衰减器; (5)螺旋线; (6)微波输出; (7)真空管; (8)收集极。行波管在结构上可分为：电子枪﹑慢波电路﹑集中衰减器﹑能量耦合器﹑聚焦系统和收集极等部分。电子枪的作用是形成符合设计要求的电子注。聚焦系统使电子注保持所需形状，保证电子注顺利穿过慢波电路并与微波场发生有效的相互作用，最后由收集极接收电子注。待放大的微波信号经输入能量耦合器进入慢波电路，并沿慢波电路行进。电子与行进的微波场进行能量交换，使微波信号得到放大。放大后的微波信号经输出能量耦合器送至负载。

(1)电子枪：

电子枪可以产生一个具有所需尺寸和电流的电子束，并将它加速到比慢波结构上行进的电磁波的像素稍快一些，以便和电磁场交换能量而实现放大。行波管常用的电子枪有皮尔斯平行流枪﹑皮尔斯会聚枪﹑高导流系数电子枪﹑阳控电子枪﹑栅控电子枪﹑无截获栅控电子枪﹑低噪声电子枪等。

以脉冲方式工作的行波管可以采用控制阴极电压的方法来实现对电子注的调制﹐称为阴控。阴控需要配备大功率调制器﹐设备笨重﹑复杂﹐而且耗电量大。用附加调制阳极对电子注进行控制﹐称为阳控。阳控所需脉冲电压也比较高。在阴极与阳极之间装一个控制栅便构成栅控电子枪。在这种情况下﹐仅用较低的脉冲电压即可对电子注进行控制﹐因而能减小调制器体积﹑重量和耗电量。

在栅控电子枪中﹐控制栅约截获电子注电流的10%。当行波管电子注功率较大时﹐控制栅耗散功率增大﹐致使栅极温度升高﹑栅极电子发射增加﹑栅网变形甚至烧毁。为了解决这个问题﹐可以采用无截获栅控电子枪。无截获栅控电子枪是在控制栅与阴极之间设置阴影栅﹐阴影栅与阴极同电位﹐结构上与控制栅精确对准﹐从而使控制栅的截获电流下降到总电流的千分之一以下。采用无截获栅控电子枪不仅能提高栅控行波管的平均功率容量﹐而且能降低调制器的功率。

(2)聚焦系统

电子束从电子枪出来后还要穿过细长的慢波结构，而且为了得到充分的能量交换还希望电子束要尽可能地靠近慢波结构。电子束中电子带负电荷，相互之间的斥力会使电子束很快发散而打到慢波结构上去，从而失去将能量交给磁场的机会。因此，需要一个磁聚焦系统来约束电子束，使其能顺利通过曼波结构而实现放大。聚焦系统使电子注保持所需形状﹐保证电子注顺利穿过慢波电路并与微波场发生有效的相互作用﹐最后由收集极接收电子注。待放大的微波信号经输入能量耦合器进入慢波电路﹐并沿慢波电路行进。电子与行进的微波场进行能量交换﹐使微波信号得到放大。放大后的微波信号经输出能量耦合器送至负载。

(3) 慢波电路

根据相对论，电子不可能被加速到光速。若不使电磁波的传播速度慢下来，电磁波就会在电子旁边高速向前飞去，电子一会儿处于正电场中被加速，一会儿处于负电场中被减速。总的结果是没有明显的加速或减速，也就是没有明显的能量交换，当然就不可能有放大。因此，必须使电磁波的相速降到和电子速度基本相同，以使电子能和电磁波充分交换能量，放大信号。电子注的直流速度决定于行波管的工作电压。行波管工作电压为2.5千伏时﹐电子注直流速度约为自由空间电磁波速度(即光速)的10%﹔工作电压为50千伏时﹐电子注直流速度约为自由空间电磁波速度的40%。为了使电子注同微波场产生有效的相互作用，微波场的相速应略低于上述电子注的直流速度。慢波结构的任务就是使电磁波的相速降下来。

在选定的工作模式下﹐慢波电路主要的特性和参量有色散特性﹑耦合阻抗等。色散特性表示在慢波电路中传播的微波场的相速随频率变化的关系。用于宽频带行波管的慢波电路﹐在频带宽度内相速随频率的变化应尽量小﹐即色散较弱。这样才能在整个频带宽度内保证电子注与微波场相速之间的同步。耦合阻抗是表示电子注与微波场相互作用强弱的一个参量。耦合阻抗的量值越大﹐微波场与电子注的耦合越强﹐电子注与微波场之间的能量交换越充分。此外﹐在实际应用和生产中还要求慢波电路机械强度高﹑散热性能好﹑结构简单﹑易于加工。

行波管常用的慢波电路有两类﹕螺旋线型电路和耦合腔型电路。螺旋线型慢波电路包括螺旋线﹑环杆线﹑环圈线等。螺旋线结构简单﹑色散弱﹐因而频带宽﹐缺点是散热能力差﹐工作电压高时易产生返波振荡。螺旋线多用于宽频带﹑中小功率行波管﹐工作带宽可达100%以上﹐I波段(8～10吉赫)﹑J波段(10～20吉赫)的螺旋线行波管脉冲功率已达10KW。环杆线同螺旋线相比﹐耦合阻抗高﹑散热能力强﹑机械强度好﹑不易发生返波振荡﹐但色散较强。环杆线工作电压在10～30KV﹐频带宽度为15%～20%﹐广泛用于中功率行波管。环圈线抑制返波振荡的性能较好﹐也已得到应用。

耦合腔型慢波电路包括休斯电路﹑三叶草电路等。它们的特点是机械强度高﹑散热能力强﹐适用于大功率行波管﹐但频带宽度比较窄。采用休斯电路的行波管﹐脉冲功率在1至几百KW﹐频带宽度约10%。脉冲功率在500KW以上的行波管﹐多采用三叶草电路。此外﹐行波管中采用的慢波电路还有交叉指型慢波线(亦用于O型返波管)﹑曲折线﹑卡普线等。

(4)集中衰减器

输入﹑输出能量耦合器与慢波电路之间和慢波电路各部分之间﹐都应有良好的阻抗匹配。若阻抗匹配不佳，会造成电磁波反射，反射波引起反馈﹐会导致行波管内出现寄生振荡。为避免振荡﹐需在慢波电路的一定位置上设置集中衰减器。集中衰减器由损耗涂层或损耗陶瓷片构成。在集中衰减器处﹐反射波被吸收﹐可达到消除反馈抑制振汤的目的。虽然在集中衰减器中工作模式的微波场同样也受到衰减﹐但电子注内业已形成的密度调制将在下一段电路中重新建立起微波场。

(5)收集极

收集极是用来收集已经和电磁场交换能量完毕的电子。电子注在完成同微波场的相互作用后从慢波电路射出，最后打在收集极上。由于这时电子仍然有很高的速度，打在收集极上时将转化为热量，因此热耗散是收集极设计中的一个重要问题。为了提高效率，行波管经常采用降压收集极。

根据慢波结构可分为螺旋线行波管、环杆行波管、耦合腔行波管等

根据功能可分为宽带行波管、大功率行波管、双模行波管、相位一致行波管、卫星通信行波管、低噪声行波管、调相行波管和储频行波管。

行波管具有宽频带和高增益的特点，其动态范围大且噪声低，适用于高频率、宽频带、大功率领域。行波管频带宽度(频带高低两端频率之差/中心频率)可达100%以上﹐增益在25～70分贝范围内﹐低噪声行波管的噪声系数最低可达1～2分贝。

行波管是依靠和电磁波同步的电子把能量交给电磁波而实现放大。在行波管中﹐电子注与慢波电路中的微波场发生相互作用。微波场沿著慢波电路向前行进。为了使电子注同微波场产生有效的相互作用﹐电子的直流运动速度应比沿慢波电路行进的微波场的相位传播速度(相速)略高﹐称为同步条件。

输入的微波信号在慢波电路建立起微弱的电磁场。电子注进入慢波电路相互作用区域以後﹐首先受到微波场的速度调制。电子在继续向前运动时逐渐形成密度调制。对于同一个电子而言，和电磁波同步时，电子可以稳定的处于减速场中而交出能量，大部分电子群聚于减速场中﹐而且电子在减速场滞留时间比较长。因此﹐电子注动能有一部分转化为微波场的能量﹐从而使微波信号得到放大。在同步条件下﹐电子注与行进的微波场的这种相互作用沿著整个慢波电路连续进行。这是行波管与速调管在原理上的根本区别。

脉冲行波管用于地面固定和移动式雷达﹑机载火控雷达﹑电子对抗设备等。脉冲功率在10千瓦至4兆瓦的行波管﹐频带宽度为8%～30%﹔脉冲功率为5千瓦者﹐频带宽度可达67%﹔脉冲功率为1千瓦者﹐频带宽度可达 100%以上。大功率连续波行波管多用于卫星通信地球站﹐在10吉赫下输出功率可达14千瓦﹐38吉赫下达 1千瓦。多模行波管用于电子对抗系统﹐可在多种脉冲状态和连续波状态下工作。多模行波管的脉升比(脉冲功率/连续波功率)为3～12分贝。印制行波管和小型行波管体积小﹑重量轻﹑成本低﹐适合于用量大的场合﹐如相控阵雷达。空间行波管是空间应用的专用管型﹐特点是可靠性高﹑寿命长和效率高。通信卫星和电视直播卫星大多数采用行波管作发射管﹐寿命可达10年以上。

O型返波管 在行波管中﹐沿慢波电路传输的能量流的方向与电子运动方向相同﹐所以行波管是一种前向波放大管。在返波管中﹐沿慢波电路传输的能量流的方向与电子运\动方向相反。返波管有O型返波管和M型返波管两大类。O型返波管又可按工作状态分成振荡管﹑放大管和变频管三种﹐但仅有返波振荡管获得广泛应用。因此﹐返波管通常指返波振汤管。O型返波振汤管的电子调谐范围大﹐可达67%以上﹐其最高工作频率可达1250吉赫﹐它是传统微波管中能达到亚毫米波段的实用器件。O型返波振汤管用于信号源﹑小功率振汤器。

大多数微波管是在第二次世界大战以前发明的。由于雷达应用的需要，2种类型微波管，即磁控管和反射速调管，在第二次世界大战期间得到了大力发展。在第二次世界大战期间和随后的年代，发明了多种类型和结构的微波管。由于效率和增益低、结构复杂等原因，其中大多数没有得到实际应用。5种类型微波管占了主导地位，其中4种是普通微波管，第5种是回旋管。以下5种类型的微波管：

（1）速调管；

（2）行波管；

（3）磁控管；

（4）正交场放大器；

（5）回旋管。

上述5种类型的微波管可以分为下图3所示的3种类别，即线性注管、正交场管和快波管。如果考虑微波管的结构，以及其中的电场和磁场，则上述划分的缘由就十分清楚了。

图1-4和图1-5表示速调管和行波管的基本结构。在这2种管子中，由电子枪形成的电子注线性地通过高频电路到达收集极。在速调管中，高频电路是由若干个谐振腔组成的，谐振腔间没有电磁耦合。高频输入信号对电子注中的电子加速或减速。在电子注漂移过程中，较快的电子赶上较慢的电子，形成了电子群聚，电子注中的高频电流随电子注向前移动而增长。高频电流首先耦合到中间腔（图1-4中只表示出1个中间腔），然后耦合到输出腔。在每一个中间腔，高频电流感应出信号，转而产生增强电子注群聚过程的高频电场。最后，强的高频电流耦合到输出腔，产生高频输出功率。速调管的增益很高，可达60dB或更高，其带宽为百分之几至大约10%，其输出功率电平可达几十MW或更高。

在行波管中，高频电路是连续的，信号可以沿高频电路行进，很像它在传输线中传输一样。高频电路的设计使信号的速度接近通过电路的电子注速度。如图1-5所示，设计电路使信号在电路中产生的电场伸人到电子注中，高频电场使一些电子加速，另外一些电子减速，从而形成电子群聚。当这些电子群聚通过附近的电路时，在电路上感应高频电流，并使电路上的高频场幅度增加。增强的高频电场转而增加电子注的群聚作用，随着电子群聚和电路中高频场沿高频电路以相同速度移动时，电子注中的群聚作用增强。当电子群聚变得更强时，电子注中的高频电流和电路中的高频场将变得更大。最终，被放大的信号从电路中耦合出去。通常，行波管的增益在30dB~ 50dB范围，带宽达20%到超过2个倍频程。对于极宽频带行波管，其输出功率电平为数十瓦，对于窄频带行波管，其输出功率电平为数百kW至MW。

图1-6和图1-7表示磁控管和正交场放大器的基本结构。在这些器件中，阴极是位于中心的圆柱发射体。一般，电子流是沿径向向外移动到作为阳极的高频电路。由于外加磁场垂直于阴极一阳极间电场和电子流方向，因此，电子被迫环绕阴极运动。当高频场存在时，电子群聚，形成轮辐结构。

磁控管是振荡器，其高频电路是由谐振腔组成的。谐振腔的排列使每一个谐振腔产生的高频磁场与相邻谐振腔耦合，在理想情况下，整个谐振腔结构谐振在一个相同频率，相邻谐振腔的高频电场的相位相差180°。高频场振荡时，在谐振腔间隙的高频场图像环绕阴极旋转。如果环绕阴极的电子轮辐与阳极上的旋转场同步，那么，轮辐可以在到达每一个谐振腔间隙时，在谐振腔中感应高频电流，使振荡增强。磁控管的输出功率可达数MW，报导的效率高达88%。

正交场放大器CFA）的工作原理（见图1-7）与行波管相似，设计高频电路使沿电路行进的信号与随之而来的电子同步。在行波管中，电子群聚是沿着行波移动方向形成的，在CFA中，形成电子轮辐，轮辐环绕阴极，且与电路中行进的波同步。电路波的电场增强了轮辐的群聚作用，由轮辐在高频电路上感应的电流增强了电场。电路上的波从输入到输出行进时增长。在某些CFAs中，设计电路使返波作用发生，并产生放大。通常，CFAs的增益小于20dB，而输出功率可能达到几十MW。

行波管（TWT）是一种利用电子流与沿慢波系统行进的电磁波间的连续相互作用而放大超高频电磁波（微波）的电子管。

主要由电子枪、慢波系统和收集极等部分组成，常用的慢波系统是一螺旋线和梳形结构等，特点是工作频带宽，噪声低，适宜于作为中、小功率的放大器。电磁波行进方向与电子流方向相反的一种行波管，称为返波管，可用作一种频带很宽的微波振荡器。

工作在微波波段的真空电子器件。简称微波管。电磁波谱中的微波波段通常指频率在300兆赫到3000吉赫， 对应波长在1米～0.1毫米之间的电磁波。在第二次世界大战期间微波雷达出现后，微波管迅即得到大量应用。20世纪50年代以来，它的应用已迅速扩展到微波中继通信、卫星通信、电视广播、导航、能量传输、工业和民用加热、科学研究等方面。微波电子管主要包括3类原理上不同的器件，即静电控制微波电子管（如在静电控制电子管基础上发展出来的微波三极管与四极管）、普通微波管（如磁控管、速调管、行波管、正交场放大管）和新原理微波管（如回旋管）。由于受到电子惯性等限制，早期的静电控制电子管不能工作到米波波长。20世纪30～40年代出现利用电子速度-密度调制的渡越时间微波管（常称普通微波管），将工作波长推进到厘米波。由于普通微波管受到电子空间电荷拒斥力等限制，工作波长不能达到毫米波的短波端，所以60～70年代又出现回旋管等新原理微波管。此外，微波管还包括微波气体放电开关管。微波电子管已成为真空电子器件的一个重要组成部分。但进入60～70年代以来，由于同半导体微波器件的激烈竞争，在低频率、小功率方面 ，微波电子管的生产数量逐年下降 。在大功率、高频率和宽频带方面，微波电子管能力还优于半导体器件。